Фундаментальные исследования. Обучение равновесиям и поворотам в спортивной аэробике учеб

(кольца Маха) [ ] - стационарные повторяющиеся волновые образования в сверхзвуковой струе газов , исходящих из сопел турбореактивных , прямоточных и ракетных двигателей. Диски Маха становятся видимы при сгорании топлива вне двигателя. В турбореактивном двигателе это возможно при включении форсажа .

Механизм образования

Диски Маха образуются в сверхзвуковой струе исходящих газов, давление которых на срезе сопла немного больше или меньше атмосферного. На выходе из сопла атмосферное давление расширяет/сжимает недорасширенную/перерасширенную струю газа, что приводит к изменению направления движения внешних слоев газа от осевого к радиальному. Изменение направления сверхзвукового потока газа происходит на косых ударных волнах . Там, где направление потока газа снова становится параллельным центральной линии потока располагается первая прямая ударная волна . Струя газов, проходя через прямой скачок сжатия разогревается и воспламеняет несгоревшее топливо, делая видимым первый диск Маха. Светящаяся область может иметь форму диска или ромба. Расстояние от среза сопла до первого диска Маха можно приближенно определить по следующей формуле:

x = 0.67 D 0 P 0 P 1 {\displaystyle x=0.67D_{0}{\sqrt {\frac {P_{0}}{P_{1}}}}} ,

где D 0 - это диаметр среза сопла,

P 0 - давление потока на срезе сопла,

При прохождении через прямой скачок сжатия в диске Маха давление газа может стать выше атмосферного. Тогда процесс расширения повторяется с завершающим образованием следующего диска Маха. Этот периодический процесс сжатия/расширения был бы бесконечным, если бы не влияние вязкости газа на демпфирование колебаний давления.

Сверхзвуковая струя имеет периодическую структуру, состоящую из повторяющихся ячеек бочкообразной формы. Если нерасчетность струи, которая определяется как отношение давления на срезе сверхзвукового сопла к давлению в окружающей среде, существенно отличается от единицы, то в ударно-волновой структуре струи становятся хорошо заметны прямые скачки уплотнения, получившие названия дисков Маха. Диск Маха имеет существенные размеры только в первой бочке струи и иногда во второй. Однако его присутствие сильно влияет на геометрию струи вниз по течению. Неудачи в построении методик расчета струй, как правило, в значительной мере связаны с неумением находить положение диска Маха. С другой стороны, течение в окрестности диска Маха отличается большими градиентами давления, сильным вязко-невязким взаимодействием. В струях ракетных двигателей в областях за дисками Маха происходят реакции горения и диссоциации, что приводит к значительному росту температуры, давления и лучистого потока. Несмотря на практическую важность задачи законченная теория образования диска Маха в сверхзвуковой струе до сих пор отсутствует. Ниже излагаются необходимые сведения о тройных конфигурациях ударных волн, приводится описание модели "стационарной маховской конфигурации", а также обоснование ее применения к задаче расчета диска Маха в сверхзвуковой струе идеального газа.

тройная точка.

тройная конфигурация ударных волн

стационарная маховская конфигурация

нерегулярное отражение скачка

регулярное отражение скачка

ножка Маха

диск Маха

1. Газодинамика сверхзвуковых неизобарических струй / В.С. Авдуевский, Э.А. Ашратов, А.В. Иванов, У.Г. Пирумов. - М.: Машиностроение, 1989. - 320 с.

2. Беляев Н.М., Картешкин В.А. Исследование параметров звуковой недорасширенной струи холодного газа. - Днепропетровск: ДГУ, 1982. - 14 с.

3. Булат П.В., Засухин О.Н., Усков В.Н. Формирование струи при плавном запуске сопла Лаваля // Газодинамика и теплообмен. Вып. 10. Течения газов в каналах и стру- ях. - СПб.: Изд-во СПУ, 1993. - С. 1-22.

4. Мельников Д.А. Отражение скачков уплотнения от оси симметрии // Механика и машиностроение. - 1962. - №3. Изд. АН СССР.

5. Интерференция стационарных газодинамических разрывов / В.Н. Усков и др. - Новосибирск: ВО «Наука», 1995. - 180 с.

6. Усков В.Н. Интерференция стационарных газодинамических разрывов. Сверхзвуковые газовые струи. - Новосибирск: Наука, 1983. - С. 82-96.

7. Abbett M.J., Mach Disk in Underexpanded Exhaust Plumes // AIAA Journal. - 1971. - Vol.9, March. - Р. 512-514.

8. Dash S.M. Seiner J.M., Wolf D.E. Analysis of Turbulent underexpended Jets. Part. 1: Parabolized Navier Stokes Model, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - vol. 23, 23, April. - Р. 505-514.

9. Dash S.M. Seiner J.M., Wolf D.E. Analysis of Turbulent underexpended Jets. Part. 2: Parabolized Navier Stokes Model, SCIPVIS // AIAA J. - 1985. - vol. 23, 23, May.

10. Dash S.M. Thorpe R.D. Shock - Capturing Model of One- and Two- Phase Supersonic Exhaust Flow // AIAA J. - July 1981. - vol. 19. - Р. 842-851.

11. Dash S.M., Sinha N. Noninteractive Cross - Flow integration Procedure for the Pressure - Split Analysis of two Dimensional, Subsonic Mixin Problems // AIAA J. - 1985. - vol. 23, Jan. - Р. 183-185.

12. Dash S.M., Sinha N., York B.J. Implicit/Explicit Analysis of Interactive Phenomena in Supersonic Chemically - Reaching Mixing and Boundary Layer Problems // AIAA paper 8517, 17 July 1985.

13. Dash S.M., Wolf D.E. Interactiv Phenomen in Supersonic Jet Mixin Problems, Part. 1. - AIAA J. - May 1984. - Р. 905-913.

14. Dash S.M., Wolf D.E., Pergament H.S. A Chock-Capturing Model for Two - Phase, Chemically reaching Flow in Rocket Nozzles and Diffusers, - AIAA Р. 85-0.

15. Jungowski W.M. On flow in suddelargement of a duct. Fluid dynamic. - 1969. - vol. 4. - Р. 231-241.

Сверхзвуковая струя (рис. 1) в общем случае истечения из сопла летательного аппарата, движущегося с некоторой скоростью, представляет собой совокупность скачков уплотнения, поверхностей тангенциальных разрывов скорости и областей гладкого течения. Наличие донного разрежения в области 1, волн сжатия 3, 7, возникающих в результате взаимодействия струи со сверхзвуковым спутным потоком 2, слоев смешения 4, 9,10, образующихся на тангенциальных разрывах, приводят к формированию сложной ударно-волновой структуры (УВС) струи. Она состоит из волн разрежения 4, 6 и скачков уплотнения. Падающий скачок 5 отражается от оси всегда с образованием тройной конфигурации ударных волн или, как еще говорят, тройной точки. Прямой скачок уплотнения в тройной точке называется диском Маха или маховским диском, а скачок 8 отраженным.

Необходимо отметить, что при приближении падающего скачка к оси симметрии его кривизна К σ стремится к бесконечности, т.к. К σ ~ y -1 , поэтому всегда создаются условия образования маховского диска в нерасчетной струе. Этот факт соответствует известному из работ Мельникова Д.А. (1962) положению о невозможности регулярного отражения скачка уплотнения от оси симметрии, на которое указывают и условия динамической совместности (УДС) на скачках уплотне- ния . На оси симметрии должны выполняться условия равенства нулю угла наклона вектора скорости и кривизны линии тока за отраженным скачком, но при y = 0 это невозможно.

Рис. 1. Обтекание донной части летательного аппарата сверхзвуковым потоком: 1 - донная область; 2 - спутный поток; 3 - хвостовой скачок; 4 - разделительная линия тока; 5 - висячий скачок; 6 - дозвуковая область слоя смешения; 7 - волны сжатия и замыкающий скачок; 8 - отраженный скачок; 9 - область смешения за диском Маха; 10 - слой смешения на границе струи

Модели образования диска Маха - история изучения

Остановимся более подробно на вопросе о положении маховского диска в струе. Диск Маха имеет заметные размеры только в первой бочке и иногда во второй. Однако его присутствие сильно влияет на геометрию струи вниз по течению.

Неудачи в построении методик расчета струй, как правило, в значительной мере связаны с неумением находить положение диска Маха. Подробный анализ данного вопроса выполнен в , где обсуждаются различные имеющиеся в литературе гипотезы перехода от регулярного отражения скачка уплотнения от оси к нерегулярному (маховскому). Наиболее известные из них это, так называемая, процедура Аббета , часто упоминавшееся в известных работах Дэша , посвященных построению методики расчета факела двигателя твердотопливной тактической ракеты, а также различные предположения о величине давления за отраженным скачком в тройной точке. Последние мы рассматривать не будем, т.к. сегодня уже известно, что они не применимы в общем случае.

Процедура Аббета устанавливает некоторую аналогию между диском Маха в струе и пусковой ударной волной (ПУВ), возникающей при запуске сопла Лаваля. Первоначально предполагалось, что в минимальном сечении течения за диском Маха давление равно атмосферному. Позднее выяснилось, что это предположение приблизительно выполняется только в сильно недорасширенных струях, у которых сразу за первой бочкой начинается турбулентный участок. В малонерасчетных струях гипотеза Аббета приводит к слишком большим погрешностям.

Гипотезу Аббета модернизировал Дэш , предположив, что в критическом сечении за диском Маха выполняется условие «горла течения», т.е. скорость течения становится равной местной скорости звука. Если задавать на падающем скачке положение тройной точки, то тем самым определяются начальные условия для расчета течения, ограниченного диском Маха и тангенциальным разрывом. Считая это течение одномерным, можно выполнить расчет также, как в сопле Лаваля. Если в результате расчета в минимальном сечении течения за диском Маха скорость равна местной скорости звука, то в процедуре Аббета-Дэша считается, что положение диска Маха в струе выбрано верно.

Среди других моделей хорошо подтверждается экспериментально описанный в критерий, согласно которому образование диска Маха происходит при достижении интенсивности падающего скачка значения J = J 0 , соответствующего стационарной маховской конфигурации (СМК) . Такие конфигурации ударных волн подробно изучались в связи с задачей об отражении скачка уплотнения от твердой стенки .
Косвенным обоснованием критерия J 0 служит решение задачи первого порядка о тройных конфигурациях ударных волн (скачков). Если в каждой точке висячего (падающего на ось симметрии) скачка производить формальный расчет тройной конфигурации ударных волн, то при интенсивностях J < J 0 исходящий тангенциальный разрыв τ имеет положительную кривизну. В точке скачка, где J = J 0 , кривизна τ становится отрицательной, что соответствует сложившимся эмпирическим представлениям о форме тангенциального разрыва.

Краткие сведения из теории тройных конфигураций скачков

Тройной конфигурацией (ТК) ударных волн (скачков) называют ударно-волновую структуру, состоящую из пересекающихся на некоторой линии трех фронтов скачков уплотнения σ и поверхности тангенциального разрыва τ, исходящего из этой линии (рис. 2), σ 1 называется приходящим скачком, σ 2 - исходящим, σ с - главным скачком уплотнения.

Рис. 2. Тройная конфигурация ударных волн

Тройные конфигурации встречаются при нерегулярном отражении скачка от твердой поверхности и от оси симметрии в осесимметричных течениях, в некоторых задачах о взаимодействии встречных скачков, а также при взаимодействии догоняющих скачков. Впервые понятие о ТК было введено в задаче о набегании ударной волны на клин. По мере распространения вдоль клина интенсивность набегающей волны увеличивается, а ее поверхность искривляется, оставаясь перпендикулярной поверхности клина. Начиная с некоторого момента, ударная волна разветвляется с образованием ножки Маха.

Позднее был изучен стационарный случай отражения скачка от твердой стенки. При небольшой интенсивности скачка, падающего на стенку, он отражается от стенки регулярным образом (рис. 3). Начиная с некоторой интенсивности, отраженный скачок уже не может довернуть поток таким образом, чтобы вектор скорости за ним был параллелен стенке, т.к. предельный угол разворота потока на скачке, вычисленный по числу Маха за первым скачком, меньше угла наклона вектора скорости к поверхности стенке за первым скачком. Тогда отражение происходит нерегулярно с образованием СМК. В отличие от нестационарного случая интенсивность ножки Маха равна максимальной J m (М).

Тройные конфигурации удобно изучать на плоскости ударных поляр lnJ- β, прозванных за характерный вид сердцевидными кривыми. Подробнейший анализ сердцевидных кривых, особых точек, областей существования ТК приведен в . По классификации различают тройные конфигурации ТК-1, ТК-2 и ТК-3.

Рис. 3. Регулярное (слева) и нерегулярное (справа) отражение скачка от стенки: σ с - ножка Маха

Тройные конфигурации ТК-1 возникают при взаимодействии встречных скачков уплотнения разных направлений, например, в сверхзвуковых воздухозаборниках внутреннего сжатия. ТК-1 соответствует точка пересечения левых ветвей поляр (рис. 4). По мере увеличения интенсивности приходящего скачка 1 точка пересечения перемещается по направлению к вершине основной поляры, пока не достигнет ее, этому моменту соответствует СМК.

ТК-1 могут существовать только при числах Маха М > М Т

При меньших числах Маха поляры не пересекаются. При числе Маха, равном М Т, за скачком достигается максимальное статическое давление, при заданном показателе адиабаты γ (для воздуха γ = 1,4).Тройные конфигурации ТК-2 встречаются при нерегулярном отражении скачка уплотнения от стенки. Отличием от ТК-1 является то, что в ТК-2 направление отклонения потока на главном скачке (ножке Маха) меняется на противоположное (рис. 5). По мере увеличения интенсивности скачка J 1 главный скачок 4 искривляется. При отражении скачка 1 от стенки ножка Маха искривляется, подходя к стенке ортогонально.

Рис. 4. Тройная конфигурация ТК-1

Рис. 5. Тройная конфигурация ТК-2

Тройные конфигурации ТК-3 возникают при взаимодействии догоняющих скачков уплотнения одного направления. Их изучение имеет важное практическое значение для проектирования сверхзвуковых воздухозаборников внешнего сжатия. Тройные конфигурации скачков и диски Маха в струе

Остановимся более подробно на тройных конфигурациях ТК-2, т.к. они имеют непосредственное отношение к проблеме расчета Диска Маха в сверхзвуковой струе. Тройные конфигурации ТК-1 и ТК-2 разделяет стационарная маховская конфигурация, которой соответствует случай, когда вторичная ударная поляра пересекает основную поляру в ее вершине. В СМК (рис. 6) главный скачок уплотнения (4) является прямым. Характерная интенсивность J 0 получается из решения кубического уравнения, соответствующего пересечению поляр в вершине основной поляры (рис. 6).

z 0 = J 0 ,

Рис. 6. Стационарная Маховская Конфигурация (СМК)　

При некотором характерном числе Маха М OR. в СМК поляра, соответствующая приходящему скачку 1, пересекает вершину основной поляры в точке предельного угла поворота 4 (рис. 7).

Отсюда следует трансцендентное уравнение для особого числа М 0R :

Коэффициенты A i имеют то же значение, что и в предыдущем уравнении.

При числах Маха, меньших М OR , поляра пересекается с осью ординат внутри основной поляры и часто в качестве критерия перехода к нерегулярному отражению принимается интенсивность J R , которой соответствует касание поляры оси ординат (рис. 8), что позволяет найти значение этой интенсивности из решения следующего уравнения:　

Рис. 7. Особая конфигурация, соответствующая МOR

Этот критерий в стационарном случае экспериментального подтверждения не получил.

Проверка гипотезы СМК для случая образования диска Маха в струе

Для того чтобы корректно проверить соответствие методики расчета экспериментальным данным, необходимо свести в эксперименте влияние вязких эффектов, искажающих картину течения в окрестности кромки сопла, к минимуму. Этого можно добиться на установке, в которой струя истекает из звукового сопла с донным экраном. Внутри такого сопла пограничный слой невелик, а эжекционное течение у его кромки отсутствует.

Рис. 8. ТК, соответствующая J = JR, M < МOR

Подобный эксперимент был проведен в Днепропетровском Университете . На рис. 9 и 10 представлены зависимости удаления L от среза сопла характерных сечений струи, а также значение диаметра D соответствующего элемента первой бочки струи от автомодельного параметра, полученные расчетным путем методом характеристик.

Рис. 9. Сравнение удаления основных сечений первой бочки недорасширенной струи, полученных расчетным путем, с данными эксперимента :
L б - расстояние от среза сопла до точки пересечения отраженного скачка с границей струи; L ВС - расстояние от среза сопла до сечения с максимальным диаметром висячего скачка; L M - расстояние от среза сопла до сечения с максимальным диаметром границы струи; L ДM - расстояние от среза сопла до маховского диска

Рис. 10. Сравнение результатов расчета диаметра основных элементов первой бочки струи с экспериментом : D ВС - максимальный диаметр висячего скачка; D M - максимальный диаметр границы струи; D ДM - диаметр маховского диска

Тройная точка на висячем скачке выбиралась в сечении, в котором интенсивность висячего скачка равнялась J 0 . Наблюдается не только качественное, но и удовлетворительное количественное совпадение с экспериментом.

Заключение

Показано, что модель стационарной маховской конфигурации позволяет хорошо предсказывать положение дисков Маха в сверхзвуковой струе. Располагая при расчете диск Маха в точке висячего скачка, в которой его интенсивность J = J 0 , можно определить диаметр Диска Маха и его удаление от среза сопла. Результаты расчетов показали хорошее соответствие с экспериментом. Приведенные аргументы могут служить лишь косвенным доказательством модели, ее теоретическое обоснование и результаты полного расчетно-экспериментального исследования выходят за рамки настоящей работы и будут рассмотрены отдельно.

Рецензенты:

Баранов И.В., д.т.н., профессор, заместитель директора Института холода и биотехнологий ФГБОУ «Санкт-Петербургский национальный исследовательский университет информационных технологий, механики и оптики», г. Санкт-Петербург;

Пеленко В.В., д.т.н., профессор, заместитель директора по учебной работе Института холода и биотехнологий ФГБОУ «Санкт-Петербургский национальный исследовательский университет информационных технологий, механики и оптики», г. Санкт-Петербург.

Работа поступила в редакцию 20.07.2012.

Библиографическая ссылка

Усков В.Н., Булат П.В., Продан Н.В. ИСТОРИЯ ИЗУЧЕНИЯ НЕРЕГУЛЯРНОГО ОТРАЖЕНИЯ СКАЧКА УПЛОТНЕНИЯ ОТ ОСИ СИММЕТРИИ СВЕРХЗВУКОВОЙ СТРУИ С ОБРАЗОВАНИЕМ ДИСКА МАХА // Фундаментальные исследования. – 2012. – № 9-2. – С. 414-420;
URL: http://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=30239 (дата обращения: 29.07.2019). Предлагаем вашему вниманию журналы, издающиеся в издательстве «Академия Естествознания»

Образования в сверхзвуковой струе газов , исходящих из сопел турбореактивных , прямоточных и ракетных двигателей. Диски Маха становятся видимы при сгорании топлива вне двигателя. В турбореактивном двигателе это возможно при включении форсажа .

Механизм образования

x = 0.67 D 0 P 0 P 1 {\displaystyle x=0.67D_{0}{\sqrt {\frac {P_{0}}{P_{1}}}}} ,

где D 0 - это диаметр среза сопла,

P 0 - давление потока на срезе сопла,

Результаты поиска

Нашлось результатов: 47824 (1,49 сек )

Свободный доступ

Ограниченный доступ

Уточняется продление лицензии

Оздоровительная и профессионально-прикладная эффективность физкультурно-массовой работы в общежитии СПТУ (на примере строительного)

М.: ПРОМЕДИА

Поэтому в обязательный комплекс тренажеров для каменщика, на пример, входил "Диск здоровья", для слесаря-сантехника-газосварщи

Предпросмотр: Оздоровительная и профессионально-прикладная эффективность физкультурно-массовой работы в общежитии СПТУ (на примере строительного).pdf (0,3 Мб)

носителях магнитных дисках . <...> Пользователи и даже программисты часто говорят: "Диск A:", "Диск B:" и т.д. <...> c диска , например, на экран, на другой диск или на принтер. <...> Учитель заготовил c этой Цель:ю диски для каждого рабочего места (на каждом диске Микрон c текстовыми <...> Список имен хранимых на диске файлов называется каталогом диска .

Предпросмотр: Информатика 3 класс.pdf (0,6 Мб)

№5 [Теплофизика и аэромеханика, 2015]

Поток за отраженным скачком сверхзвуковой, за диском Маха ⎯ дозвуковой. <...> <...>диску Маха при гA = 0,35 и гA = 0,26. <...> зоны дозвукового потока за диском Маха . <...>диску Маха при гA = 0,35 и гA = 0,26.

Предпросмотр: Теплофизика и аэромеханика №5 2015.pdf (0,6 Мб)

Представлены результаты численного моделирования натекания недорасширенной импульсной газодисперсной струи с высокой концентрацией частиц на жесткую неограниченную в поперечном направлении преграду. Изучены характерные особенности такого взаимодействия, в частности, ”аномальное“ образование ударно-волновой структуры двуфазного потока на дозвуковой скорости по несущему газу и развитие автоколебаний

Некоторые различия, например расчетный размер диска Маха , больше того, что наблюдается в опыте (рис. <...> При этом диск Маха 1 для случая начальной насыпной концентрации частиц (рис. 4) состоит из двух частей <...> Это связано с вихревым движением смеси 2, которое примыкает к диску Маха вблизи оси симметрии. <...> Во втором варианте - за диском Маха x ′′ = 6. <...> Затем происходит набегание двуфазной среды на преграду с образованием диска Маха 4.

Расcмотрен метод коррекции данных PIV для восстановления скорости газа по скорости частиц в сверхзвуковых недорасширенных струях. Метод основан на оценке скоростного запаздывания трассеров по их параметру скоростной релаксации как поправки к данным PIV в ньютоновом приближении межфазного взаимодействия. Показано, что параметр скоростной релаксации трассеров в потоках со скачками скорости можно определять по исходным данным PIV. Коррекция с найденным параметром скоростной релаксации фаз показала хорошую точность.

<...> <...> <...> <...>

Решается задача инициирования и стабилизации детонационного горения водородновоздушной смеси, поступающей в осесимметричный канал с центральным телом конечной длины в потоке с числом Маха M0 = 5 ÷ 9. Численно показано, что наличие центрального тела как в конвергентно-дивергентном сопле, так и в расширяющемся канале обеспечивает стабилизацию детонационного горения стехиометрической водородновоздушной смеси при числах Маха набегающего потока M0 > 7. Проведено сравнение различных конфигураций канала в зависимости от величины тяги, возникающей в результате детонационного горения стехиометрической водородно-воздушной смеси

центрального тела при втекании в него высокоскоростного сверхзвукового потока вблизи оси симметрии формируется диск <...> водородно-воздушной смеси получено для сопла с внутренним цилиндром, наличие которого предотвращает образование диска <...> Так, в осесимметричном конвергентнодивергентном сопле без центрального тела в потоке формируется диск <...> поток воспламеняющейся смеси начинает взаимодействовать с центральным телом как за точкой формирования диска <...>Маха , так и перед ней (рис. 4).

Представлены результаты исследования натекания сверхзвуковой недорасширенной воздушной струи на пористую металлическую преграду конечной толщины, передняя плоскость которой перпендикулярна оси струи, а боковая поверхность непроницаема для газового потока. Для определения влияния пористости на газодинамические характеристики взаимодействия струи с препятствием рассмотрен также случай непористой преграды того же диаметра.

Число Маха в выходном сечении Ma = 1,72, степень нерасчетности истечения струи n = 2,1. <...> Пористая преграда, имеющая форму диска диаметром dp = 100 мм и толщиной ∆lp = 20 мм, вставлялась в металлическую <...> Сверхзвуковая недорасширенная струя, взаимодействующая с пористой преградой: а - минимальное расстояние между диском <...> Амплитуда колебаний диска Маха вдоль оси струи равна 0,15da. <...> Т. 56, N-◦ 3 ветствовала повороту потока на угол, равный 90◦, при этом диск Маха находился на относительном

№1 [Теплофизика и аэромеханика, 2018]

Учредители журнала: Сибирское отделение Российской Академии наук Институт теплофизики им. С.С. Кутателадзе СО РАН Институт теоретической и прикладной механики им. С.А. Христиановича СО РАН Основной научной тематикой журнала являются: - гидрогазодинамика - тепломассообмен - турбулентность - средства и методы аэро- и теплофизического эксперимента - физика низкотемпературной плазмы - физико-технические проблемы энергетики

Однако с увеличением скоростей полета свыше М = 4 размеры диска Маха существенно уменьшаются и лобовые <...> При умеренных сверхзвуковых числах Маха набегающего потока диск Маха имеет некоторый конечный поперечный <...> Размеры диска Маха существенно уменьшаются с увеличением числа Маха набегающего потока. <...>Маха , и далее формируются последующие системы воронкообразных скачков уплотнения с дисками Маха . <...> должно соответствовать наличию дисков Маха (с дозвуковой скоростью потока непосредственно за ними).

Предпросмотр: Теплофизика и аэромеханика №1 2018.pdf (0,5 Мб)

Проведено численное моделирование течения, формирующегося при поперечном вдуве струи в сверхзвуковой поток через щелевое сопло, при различных значениях давления в инжектируемой струе и основном потоке. Для расчетов на сетках с различной разрешающей способностью используются модель турбулентности Спаларта - Альмараса, реализуемая модель k–ε, модель k–ω и модель SST. На основе сравнения расчетных и экспериментальных данных о распределении давления на стенке, длине рециркуляционной области и глубине проникания струи в сверхзвуковой поток сделаны выводы о точности результатов расчетов по различным моделям турбулентности и применимости этих моделей при решении подобных задач.

Маха и скачок уплотнения, обусловленный повторным сжатием потока. <...> <...> вдува, и глубины проникания струи в основной поток H, которая определяется положением верхнего края диска <...>Маха . <...>Маха 5.

Проведено расчетно-теоретическое исследование особенностей течения сверхзвуковых высокоэнтальпийных потоков в узких цилиндрических каналах. Математическая модель базируется на решении полной нестационарной системы уравнений Навье - Стокса в осесимметричной постановке. Расчеты выполнены для ламинарного и турбулентного режимов течения с использованием различных моделей турбулентности. Проанализировано влияние геометрических параметров канала на характеристики течения. Рассмотрены особенности распределения числа Маха по радиусу потока в различных сечениях канала. Показано, что в зависимости от условий имеет место торможение различной интенсивности вплоть до формирования в канале зоны дозвукового течения значительной длины.

имеет несколько максимумов, что соответствует, на наш взгляд, формированию дополнительных скачков за диском <...>Маха при торможении сверхзвукового потока). <...> сверхзвуковых потоков в узких цилиндрических каналах 15 как, например, упомянутые дополнительные скачки за диском <...>Маха , могут быть выявлены более отчетливо. <...> сверхзвуковых потоков в узких цилиндрических каналах 17 вании k−ε-модели наблюдается смещение первого диска

В работе численно моделируется сверхзвуковое течение воздуха в плоском канале с поперечным вдувом турбулентной струи водорода через щель на нижней стенке. Предложен алгоритм решения осредненных по Фавру уравнений Навье−Стокса для течения совершенного многокомпонентного газа на основе WENO-схемы. Основное внимание уделяется взаимодействию ударно-волновой структуры с пограничными слоями на нижней и верхней стенках канала в условиях внутреннего турбулентного течения, а именно, проведено детальное изучение структур потоков, исследованы отрыв и смешение в зависимости от ширины щели струи. Установлено, что помимо известных ударно-волновых структур, возникающих при взаимодействии набегающего потока с поперечной струей и при взаимодействии головного скачка уплотнения с пограничными слоями вблизи стенок, образуется дополнительная система скачков уплотнения и отрыв потока на нижней стенке на некотором расстоянии от струи вниз по потоку. Проведено сравнение с опытными данными.

На графиках изобар 4 хорошо просматривается диск Маха . <...> размеров щели приводит к расширению бочкообразной структуры в струе и, как следствие, к увеличению диска <...>Маха (рис. 4а и 4b). <...> Однако в случае максимального размера щели (h3) (рис. 4c) диск Маха уменьшается, так как зона отрыва <...>Маха , что демонстрирует распределение местного числа Маха (2 2M ,u w c= + здесь с  местная скорость

<...> <...> <...>

Численно моделируется трехмерное сверхзвуковое турбулентное течение с симметричным перпендикулярным вдувом круглых струй со стенок канала. С использованием алгоритма, построенного на основе ENO-схемы, решаются исходные осредненные по Фавру уравнения Навье - Стокса, замкнутые с помощью (k–ω)-модели турбулентности. Для значений параметра нерасчетности 3 6 n 6 50 изучен механизм формирования вихревых структур при взаимодействии струи с набегающим потоком. Экспериментально установлено, что при n > 10 в результате смешения струи и натекающего высокоскоростного потока появляется пара вихрей и происходит дополнительный отрыв вблизи стенки за струей. Показано, что результаты расчета распределения давления на стенке перед струей в плоскости симметрии удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными.

течения за струей вследствие образования зоны низкого давления; возникновение бочкообразной структуры и диска <...>Маха в струе . <...> формируются в зоне смешения, пара вихрей 9 формируется за счет взаимодействия струи, проходящей через диск <...>Маха D, со скоростным набегающим потоком. <...> образом: - в струе u = 0, v = 0, T = 0,6, w = √ T M0 / M∞, P0 = nP∞, z = 0, x 2 + y2 6 R (M0 - число Маха

Представлены результаты спектроскопии начального участка сверхзвуковой плазменной струи, формируемой с помощью импульсного разряда в капилляре с аблирующей стенкой, выполненной из углеродсодержащего полимера. Выявлены особенности пространственного распределения электронной плотности и интенсивности спектральных компонент, которые, в частности, вызваны высоким значением электронной температуры в «горячей» центральной зоне, превышающем «нормальную» температуру, а также существенной неизобаричностью начального участка сверхзвуковой струи. Зарегистрированные с высоким временным (1-50 мкс) и пространственным (30-50 мкм) разрешением излучательные свойства высокотемпературного ядра струи (интенсивность и контур бальмеровских линий Hα и Hβ, относительные интенсивности ионных линий C II) позволили установить основные закономерности в распределениях давления и температуры в окрестности центрального скачка уплотнения. Благодаря наличию в потоке молекулярных компонентов, проявляющих свои излучательные свойства на периферии струи, удалось получить представление о параметрах плазмы в зоне образования «висячих» скачков уплотнения.

на основе результатов оптической визуализации потока и путем анализа ударно-волновых структур: число Маха <...> Определенные таким образом значения температуры составляют Te ~ 2 эВ в окрестности диска Маха (z = 2,5 <...> Восстановленный с помощью упомянутой процедуры профиль давления p(r) в окрестности диска Маха качественно <...> Восстановленный профиль давления в окрестности диска Маха качественно и количественно согласуется с результатами

№3 [Теплофизика и аэромеханика, 2018]

При умеренных сверхзвуковых числах Маха набегающего потока диск Маха имеет конечный поперечный размер <...> Размеры диска Маха существенно уменьшаются с увеличением числа Маха набегающего потока, и в полученной <...> должно соответствовать наличию дисков Маха с дозвуковой скоростью потока непосредственно за ними. <...>Маха псевдоскачка. <...> за вторым диском Маха (х = 3,93 м, x = 10,15), кривая 5 ⎯ конец отрывной зоны пограничного слоя (х =

Предпросмотр: Теплофизика и аэромеханика №3 2018.pdf (0,5 Мб)

Представлены результаты экспериментальных исследований и численного моделирования автоколебаний в сверхзвуковой радиальной струе, вытекающей из плоского радиального сопла в затопленное пространство. Показано, что в струе развиваются изгибные колебания, приводящие к ее разрушению. Установлено, что большую роль в образовании автоколебаний играет обратная связь, которая осуществляется звуковыми волнами в газе, окружающем сверхзвуковую струю.

ограниченного цилиндрическими поверхностями с радиусами r1, r2, и радиального канала, ограниченного двумя дисками <...> Угол наклона волн Маха относительно оси струи равен α ≈ 40◦. <...> На рис. 6 показано распределение числа Маха на оси струи в различные моменты времени. <...> Используя эти значения, найдем конвективное число Маха струи Mc = 2M/(1+ c0/cj) ≈ 2,3. <...> заданном режиме истечения на оси струи имеет место регулярное взаимодействие ударных волн без образования диска

Экспериментальное исследование влияния акустико-вихревых автоколебаний на процесс разрушения недорасширенной сверхзвуковой струи в затопленном пространстве [Электронный ресурс] / Александров, Арефьев, Ильченко // Теплофизика и аэромеханика.- 2016 .- №4 .- С. 45-55 .- Режим доступа: https://сайт/efd/434738

Интенсификация смешения подаваемого через струйные форсунки газообразного рабочего тела с окружающей средой является важной научно-технической задачей, решение которой позволит повысить эффективность рабочего процесса в энергетических и силовых установках. Актуальным, однако малоизученным направлением является генерирование в струйных форсунках акустико-вихревых автоколебаний, способных ускорить распад сверхзвуковой струи и тем самым улучшить показатели смешения. В статье представлены особенности возбуждения акустико-вихревых автоколебаний в струйных форсунках; приведены основные результаты экспериментального исследования модельной струйной форсунки, в канале которой установлены пластины, обеспечивающие возбуждение акустико-вихревых автоколебаний; найдены закономерности распада в затопленном пространстве недорасширенной сверхзвуковой струи для различных режимов течения. Представленные данные показывают возможность эффективного применения струйных форсунок с генерируемыми акустико-вихревыми автоколебаниями применительно к системам подачи газообразного горючего. Результаты исследования могут быть использованы при проектировании энергосиловых установок перспективных образцов авиационно-космической техники и технологических устройств.

Отражение от оси струи скачка уплотнения приводит к образованию диска Маха 7. <...> Частота действующей силы определяется формулой : St M ,f c t= ⋅ ⋅ здесь M  число Маха потока в полости <...> центрированная волна разряжения, 4  граница струи, 5  волна сжатия, 6  висячий скачок уплотнения, 7  диск <...>Маха , 8  отраженный скачок уплотнения, 9  внешняя область смешения. <...> В экспериментах изменение числа Маха в полости регулировалось изменением диаметра d сопла МСФ.

№3 [Прикладная механика и техническая физика, 2004]

скачков уплотнения 3, 4, 5; 7 - веер волн разрежения; б: 1 - сопло; 2 - скачок сжатия; 3 - диск Маха <...>Маха вблизи оси (r/Ra = 0÷0,15). <...> Число Маха набегающего потокаM = 5. <...>Маха . <...> времени могут привести к потере записанной на диске информации.

Предпросмотр: Прикладная механика и техническая физика №3 2004.pdf (0,3 Мб)

№5 [Физика горения и взрыва, 2015]

Журнал публикует статьи с результатами оригинальных экспериментальных и теоретических исследований в следующих разделах: горение в газах и конденсированных средах детонация конденсированных взрывчатых веществ, газов и гетерогенных систем получение новых материалов методом самораспространяющегося высокотемпературного синтеза, ударными и детонационными волнами высокоскоростной удар, динамическое нагружение материалов и конструкций сварка взрывом и детонационное напыление

Маха 3, а скорость течения непосредственно за диском Маха становится дозвуковой. <...> Скорость потока перед диском Маха достигает значений V = 545 м/с по PIVРис. 5. <...> Далее за диском Маха скорость скачком падает до V = 190 м/с и U = 95 м/с (PIV и расчет соответственно <...> Даже на прямом скачке (диск Маха ), благодаря осреднению по большому числу мгновенных реализаций, видно <...> На рис. 6 также видно, что за диском Маха после резкого торможения потока скоростное отставание частиц

Предпросмотр: Физика горения и взрыва №5 2015.pdf (0,1 Мб)

М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Рассмотрены принципы магнитно-инерциального термоядерного синтеза и лазерно-плазменным методам генерации полей при имплозии замагниченной мишени. Результаты работы открывают возможности создания новых плазменных источников высокой плотности для их применения в материаловедческих экспериментах и для перспективных направлений энергетики. Такие плазменные системы можно использовать для диагностики и испытаний различных материалов. Исследована неустойчивость Рихтмайера - Мешкова в импульсных системах с инерциальным удержанием частиц.

поля, т. е. при 0)B = , состоящая из группы боковых висячих ударных волн (УВ) и центрального диска <...>Маха , пересекающего ось симметрии. <...> Здесь за центральным диском Маха (в последующие моменты времени) образуется вихревой след (тороидальный <...> этом случае ограничена по радиальной координате размером 1 cм.R ≤ В этой пространственной зоне число Маха <...> структура, а максимальное значение температуры в струе находится на уровне 3max 18 10 K,T ≈ ⋅ число Маха

№3 [Теплофизика и аэромеханика, 2017]

Диаметр этого диска зависит от числа Маха набегающего потока и интенсивности падающего скачка. <...> В рассматриваемом случае диск Маха практически не проявляется как при падении на ось начального скачка <...> Это обусловлено высокой скоростью потока, когда формируется начальный диск Маха малого поперечного размера <...>Маха бóльшего размера, далее формируются последующие диски Маха (рис. 4b). <...> Область с отрывами и дисками Маха постепенно перемещается вперед, и в результате перед сечением входа

Предпросмотр: Теплофизика и аэромеханика №3 2017.pdf (0,5 Мб)

№5 [Прикладная механика и техническая физика, 2015]

Журнал публикует оригинальные статьи и заказные обзоры по механике жидкости, газа, плазмы, динамике многофазных сред, физике и механике взрывных процессов, электрическому разряду, ударным волнам, состоянию и движению вещества при сверхвысоких параметрах, теплофизике, механике деформируемого твердого тела, композитным материалам, методам диагностики газодинамических физико-химических процессов.

Маха в струе . <...> Область проникания струи в основной поток ограничивается висячими скачками уплотнения и диском Маха . <...>Маха . <...>Маха 5. <...> Экспериментальное изучение подъема стеклянного круглого диска с поверхности воды, целью которого было

Предпросмотр: Прикладная механика и техническая физика №5 2015.pdf (0,2 Мб)

Параллельные вычисления при решении задач аэрогидродинамики методом крупных частиц учеб. пособие по курсу «Параллельное программирование»

М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Рассмотрены задачи обтекания тел различной геометрической формы при различных скоростях набегающего потока (дозвуковых и сверхзвуковых) в плоском и осесимметричном случаях во всем диапазоне проницаемости: от непротекания до свободного течения. Приведены описания программ по расчету трехмерных нестационарных задач с учетом гравитационного поля (задач неустойчивости Рэлея - Тейлора) с помощью разностной схемы метода крупных частиц на треугольной, шестиугольной и ортогональной расчетных сетках. К учебному пособию прилагается компакт-диск, содержащий тексты 20 рабочих программ на алгоритмическом языке ФОРТРАН, предназначенных для решения задач аэрогидродинамики с помощью ППП «КРУЧА-2».

Схемы обтекания: а - тонкого проницаемого тела; б - диска с козырьком-обечайкой 2. <...> и Р(30, 2) = 0,63 за диском вблизи оси симметрии в момент времени ТК = 20,00. <...> и Р(30, 2) = 0,78 за диском вблизи оси симметрии в момент времени ТК = 20,00. <...> и Р(30, 2) = 0,80 за диском вблизи оси симметрии в момент времени ТК = 20,00. <...> и RO(30, 2) = 0,47 за диском вблизи оси симметрии в момент времени ТК = 20,00.

Предпросмотр: Параллельные вычисления задачи аэрогидродинамики методом крупных частиц.pdf (0,1 Мб)

Обучение равновесиям и поворотам в спортивной аэробике учеб. пособие

Изд-во СибГУФК

В учебном пособии представлены сведения о технике выполнения равновесий и поворотов, а также методика обучения этим элементам с учетом физических качеств и функциональных способностей, необходимых для успешного обучения на этапе начальной подготовки в спортивных видах гимнастики. В пособии приводятся новые сведения, отражающие методику обучения равновесиям и поворотам в спортивной аэробике, на основе общих биомеханических закономерностей их выполнения с учетом требований правил соревнований этого популярного среди молодежи вида спорта.

Равновесие с наклоном (вертикальный мах ). 2. Изучение поворота на 180° на «диске здоровья». 3. <...> на «диске здоровья», руки в стороны: 1–2 – толчок левой и махом рук поворот на диске на 360; 3–4 – <...> здоровья», левая на полу, руки в стороны: 1–2 – толчком левой и махом рук поворот на диске на 360, <...> , левая на полу, руки в стороны: 1–2 – толчком левой и махом рук поворот на диске на 360, согнув левую <...> полу, руки в стороны: 1–2 – толчком левой и махом рук поворот на диске на 360 с закрытыми глазами;

Предпросмотр: Обучение равновесиям и поворотам в спортивной аэробике. 2013 г.изд..pdf (0,3 Мб)

№5 [Прикладная механика и техническая физика, 2001]

В этом случае внутренний диаметр струи, определенный по диаметру диска Маха , почти в 10 раз превышает <...>Маха , обтекание элемента происходит без отхода диска Маха . <...> В этих условиях значительного изменения размеров струи за диском Маха не происходит, и в качестве площади <...> струи вокруг боковых отверстий можно принять площадь струи на уровне диска Маха . <...> Для практического использования при диаметре диска Маха , в 10 раз превышающем диаметр отверстия истечения

Предпросмотр: Прикладная механика и техническая физика №5 2001.pdf (0,3 Мб)

№2 [Прикладная механика и техническая физика, 2010]

А также набор дисков и обтекатель. <...> Верхний профилированный диск , набор дисков , верхняя часть обтекателя ротора и верхний край направляющей <...> ; N - количество оборотов в минуту дисков классификатора. <...>Маха , граница струи. <...> Расчетное распределение чисел Маха на срезе многорежимного сопла с различными числами Маха на выходе

Предпросмотр: Прикладная механика и техническая физика №2 2010.pdf (0,2 Мб)

Термогазодинамический расчет центробежных компрессоров учеб. пособие

Изложена методика расчета и представлен алгоритм расче- та проточной части центробежного стационарного компрессора. Даны примеры расчетов рабочих колес, диффузоров, обратно- направляющего аппарата, выходного устройства. Рассмотрены вопросы оптимизации и выбора проточной части компрессора.

в сечении i ; 111 awM w = – число Маха в сечении 1 по скорости 1w ; 222 acM c = – число Маха в сечении <...> Число Маха по окружной скорости (условное число Маха ) .612,0 28558,49695,030,1 83,25522 = ⋅⋅⋅ === нн <...> Колесо закрытого типа состоит из основного диска 1, покрывного диска 2 и лопаток 3 (рис. 7.1). <...> Лопатки могут быть цельнофрезерованными вместе с основным диском , а покрывной диск припаивают к ним. <...> Лопатки сначала приваривают к основному диску , а затем покрывной диск припаивают к лопаткам.

Предпросмотр: Термогазодинамический расчет центробежных компрессоров. Учебное пособие.pdf (0,2 Мб)

Бегай! Прыгай! Метай! Официальное руководство ИААФ по обучению легкой атлетике: [учеб.-метод. пособие]

М.: Человек

Официальное руководство ИААФ по обучению легкой атлетике «Бегай! Прыгай! Метай!» разделено на три основных раздела, каждый из которых охватывает одну группу видов, которая и составляет название раздела. Основные разделы начинаются с очень краткого обзора и основ каждой группы видов. Сюда входят наиболее важные разделы основной теории – общие цели, основные биомеханические принципы и обзор структурных фаз – основные упражнения, рекомендации по обучению и примеры игр, которые помогут ознакомить с навыками, которые требуются для занятия видами, входящими в данную группу. Раздел беговых видов также отражает краткий обзор тренировки бега на средние и длинные дистанции.

нога совершает мах впереди туловища и выпрямляется для контакта (передний мах ), в то время как толчковая <...> Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис» 182 МЕТАНИЕ ДИСКА МЕТАНИЕ ДИСКА В с я п о <...>мах назади ▲ активный – вперед. <...> ЗАМЕЧАНИЯ: Не хватайте диск . ▲ Сгибайте ноги, когда катите ▲ диск по земле. <...> ЗАМЕЧАНИЯ: Удерживать диск на уровне ▲ головы. Чувствовать выпуск диска че▲ рез указательный палец.

Предпросмотр: Бегай! Прыгай! Метай! Официальное руководство ИААФ по обучению легкой атлетике.pdf (0,3 Мб)

Методика развития силы в процессе физического воспитания студентов в вузе метод. рекомендации

Данная работа знакомит студентов, с методами развития силовых способностей на учебных занятиях по физическому воспитанию. В работе рассматриваются основные и дополнительные средства, которые можно использовать на учебных занятиях по физическому воспитанию для развития силовых способностей студентов. В данной работе предлагаются контрольные упражнения для определения уровня развития силовых способностей.

Наклон вперед выполнять с полу приседом и махом руками назад, выпрямление с махом руками вперед-вверх <...> Дыхание: мах ногами назад вдох, вперед выдох. 7. <...> Дыхание: мах ногами вверх вдох, ноги вниз выдох. 8. <...> Дыхание: в и. п. вдох, мах выдох. 37. <...> одной ноги, одновременно мах бедром одной ноги.

Предпросмотр: Методика развития силы в процессе физического воспитания студентов в вузе.pdf (0,5 Мб)

№3 [Теплофизика и аэромеханика, 2019]

Оценки по данным показали, что для капли воды с d = 2,7 мм числам Маха ударной волны Ms = 1,3, 1,5 <...>Маха 5 при NPR = 4 (рис. 4а) и NPR = 6 (рис. 4c). <...>Маха »  в чистом газе, а в двухфазном ядре струи она является косвенным признаком существования «третьего <...>Маха в сверхзвуковой недорасширенной струе, состоящей только из газа. <...> Здесь M∞  число Маха , Re1  единичное число Рейнольдса, T∞  температура набегающего потока, p∞  давление

Предпросмотр: Теплофизика и аэромеханика №3 2019.pdf (0,5 Мб)

Легкая атлетика. Вопрос-ответ методические рекомендации для студентов факультета физической культуры высших учебных заведений

ФГБОУ ВПО "ШГПУ"

Методические рекомендации составлены на основе учебно-методического комплекса по дисциплине «Легкая атлетика», разработанного на кафедре спортивных дисциплин ГОУ ВПО «ШГПУ». Рекомендации предназначены для студентов факультета физической культуры педагогических вузов, преподавателей и учителей физической культуры.

Держание диска . <...> Повороты без диска и с диском с различной скоростью. 2. <...>Махи ногой, стоя у стены на толчковой ноге. 2. <...> Тренеры считают более эффективным мах выпрямляющейся ногой. <...>Диск .

Предпросмотр: Легкая атлетика. Вопрос-ответ.pdf (0,5 Мб)

№6 [Прикладная механика и техническая физика, 2009]

В работах рассмотрены перерасширенные струи, расчетным путем получены диск Маха и дозвуковая зона <...> В случае недорасширенной струи получено поле течения с вихрем, образующимся за диском Маха . <...> Поскольку течение в сопле являлось нерасчетным, внутри него образовались косые скачки и диск Маха , а <...> Перед диском Маха газ ускоряется до значений числа Маха на оси M = 6,8; 4,4, соответствующих значениям <...> К расчету сверхзвуковой перерасширенной струи идеального газа при наличии в потоке диска Маха // Учен

Предпросмотр: Прикладная механика и техническая физика №6 2009.pdf (0,2 Мб)

Легкая атлетика: основы знаний (в вопросах и ответах) учеб. пособие

Учебное пособие содержит краткие сведения по истории развития видов легкой атлетики, анализу техники и методике обучения легкоатлетическим упражнениям, организации и основным правилам судейства соревнований по виду спорта, которые изложены в форме, удобной для изучения и усвоения. Приводятся типичные ошибки при выполнении легкоатлетических упражнений и рекомендации по их исправлению.

медный или бронзовый диск . <...> В прыжках в длину мах выполняется одной рукой вверх-вперед, в тройном прыжке мах выполняется как двумя <...> , диск – вокруг вертикальной. <...> Производить мах согнутой ногой. Радиус круга 8–10 м. 2. <...>мах совершался пяткой вперед) 2.

Предпросмотр: Легкая атлетика основы знаний (в вопросах и ответах).pdf (0,6 Мб)

Начальная двигательная подготовка в спортивной аэробике учеб. пособие

Изд-во СибГУФК

Учебное пособие написано на основе требований федерального государственного образовательного стандарта высшего профессионального образования, направления 034300.62 «Физическая культура», и рабочей программы дисциплины «Теория и методика избранного вида физкультурно-спортивной деятельности». В пособии обоснована структура видов начальной подготовки в спортивной аэробике, представлены комплексы специальных упражнений в сочетании с тренажерными устройствами для начальной двигательной подготовки в спортивной аэробике, изложены основные организационные формы учебной и внеклассной работы.

правой назад в пределах 40°; 2 мах правой вперед кверху; 3 - мах правой назад; 4 мах правой вперед кверху <...> здоровья, 1_2 _ толчК(,м левой и махом РУК поворот на диске на ЗМ’°’ левУю назад к НИЗУ; 3 -4 то ж С <...> «’м левой и махом рук поворот на диске на ЗбО°С0ГНУВ левУю вперёд; 3 -4 то же; 5-8 то же 1,а левУю И <...> РУШВСТ°Р °НЬ1: 1 -2 толчКОм лев°й и махом рук поворот на диске на 36” с закрытыми глазами; 3-4 то же <...> *в о й стойка на правой, на диске здоровья; 6 толчком -"евой и махом РУК поворот на право на 360 7

Предпросмотр: Начальная двигательная подготовка в спортивной аэробике.-2-е изд., перераб. и доп. 2013 г.изд..pdf (1,2 Мб)

Специальные упражнения для обучения видам легкой атлетики учеб. пособие

Сиб. федер. ун-т

Cодержит системное изложение методического и практического материала по легкой атлетике, необходимого студентам высших учебных заведений для освоения профессии тренера-преподавателя, учителя физической культуры. Представлены кинограммы и схемы техники в основных видах легкой атлетики – беге и ходьбе, прыжках и метаниях – с методическими рекомендациями по их освоению, а также примеры основных подводящих, имитационных и специальных тренировочных упражнений по разделам подготовки.

Махи ногой, стоя боком у гимнастической стенки. <...> Выполнение маха без продвижения туловища вперед-вверх; одновременно с махом отклоняется туловище назад <...> Скачки на одной ноге спиной вперед: а) без маха левой ногой, б) с махом левой ногой, в) с постановкой <...> Имитационные упражнения для обучения технике метания диска Метание диска и молота отводится студентам <...> Масса мужского диска – 2 кг, женского – 1 кг.

Предпросмотр: Специальные упражнения для обучения видам легкой атлетики.pdf (0,4 Мб)

Расчет кривошипных прессов учеб. пособие

В данном пособии изложен порядок выполнения расчетов, связанных с проектированием привода, деталей и узлов кривошипных прессов. Представлены необходимые для этого схемы и расчетные зависимости. Дан полный справочный материал. Предназначено для студентов вузов при изучении дисциплин: «Кузнечно-штамповочное оборудование», «Расчет и конструирование кузнечно-штамповочного оборудования».

Данные для определения параметров трения и толщин дисков 60 5.2.3. <...> Вычисляют расчетную длину ремней по формуле:     2 0,25 2 1,57 мах шк мах шк D D L D D      <...>    2 2 0,25 1,57 0,125мах шк мах шкL D D D D      . <...> , см hд Толщина ведущего диска , см h1 Число вставок, шт mв 5.2.3. <...> Толщина ведущего диска 1 (0,11 0,0002)мh B n    . (5.17) 5.3.4.

Предпросмотр: Расчет кривошипных прессов.pdf (0,7 Мб)

Ритмическая гимнастика в вузе

Издательско-полиграфический центр Воронежского государственного университета

Учебно-методическое пособие подготовлено на кафедре физического воспитания и спорта Воронежского государственного университета.

И. п. – упор стоя на коленях: 1 – мах правой ногой назад; 2 – сед на пятки; 3 – мах левой ногой назад <...> И. п. – упор стоя на коленях: 1 – мах правой ногой назад; 2 – мах правой ногой вправо; 3 – счет 1; 4 <...> .; 3 – мах ногой вперед; 4 – и. п.; 5 – ногу назад; 6 – и. п.; 7 – мах вверх; 8 – и. п. 36. <...> И. п. – то же: 1 – мах правой вперед; 2 – мах правой к левой кисти; 3 – мах правой вперед; 4 – и. п. <...> Ходьба в манере диско . Медленная ходьба. 26.

Предпросмотр: Ритмическая гимнастика в вузе.pdf (0,5 Мб)

№5 [Теплофизика и аэромеханика, 2016]

Число Маха 10, высота 90 км. <...>Маха . <...>Маха сильную струю, ограниченную контактной поверхностью. <...> При увеличении скорости вращения диска на оси цилиндра сначала происходит замедление осевой компоненты <...> При дальнейшем увеличении вращения диска эта область с пониженным значением осевой компоненты скорости

Предпросмотр: Теплофизика и аэромеханика №6 2014.pdf (1,1 Мб)

№6 [Прикладная механика и техническая физика, 2017]

Расчет и конструирование центробежных компрессорных машин учеб. пособие

Изд-во ОмГТУ

Во 2-м издании учебного пособия рассмотрены вопросы термогазодинамического расчета, конструирования и прочностного анализа элементов проточной части центробежных компрессоров; описано термогазодинамическое проектирование проточной части с применением методики расчета через безразмерные параметры; приведены примеры выполнения термогазодинамических и прочностных расчетов.

Число Маха MW1 должно иметь значения MW1  0,55…0,65 (для осерадиальных РК MW1  0,87) . <...> Для определения числа Маха в «горловом» сечении РК МW1Г можно воспользоваться методикой, разработанной <...> Число Маха по скорости на выходе из диффузора 444 TRkСMС  . (1.119) Давление газа, Па:   .)1()1(<...> К расчету чисел Маха в «горловом» сечении решетки лопаточного диффузора Уравнение (1.130) нелинейное, <...> При этом условные числа Маха для РК секции I получаются достаточно большими MU = 0,88, а числа Маха по

Предпросмотр: Расчет и конструирование центробежных компрессорных машин А. Д. Ваняшов, Г. Г. Кустиков, 2017. - 255 с..pdf (0,9 Мб)

№3 [Прикладная механика и техническая физика, 2011]

Важной газодинамической характеристикой сверхзвуковой струи является положение диска Маха - прямой ударной <...> Положение диска Маха определялось по формуле lM = 0,67d∗ √ p0/pк, где lM - расстояние до диска Маха <...> Эти данные позволили оценить режимы течения в струях и определить положение диска Маха при различных <...> Для измерений в сверхзвуковой области струи (перед диском Маха ) была выбрана точка на расстоянии от среза <...> сопла, равном 8 мм, в области за диском Маха - точка на расстоянии от среза сопла, равном 50 мм.

Предпросмотр: Прикладная механика и техническая физика №3 2011.pdf (0,2 Мб)

№1 [Вестник Московского государственного технического университета имени Н.Э. Баумана. Серия "Машиностроение", 2010]

М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана

Освещаются вопросы по направлениям: механика силовых конструкций различного назначения; проблемы энергетики; современные проблемы технологий; фундаментальные проблемы математики, физики, механики сплошной среды и т. д.

При числах Маха M > 3 необходимо переходить на прямоточный контур. <...> Поля чисел Маха в центральном осевом сечении при полете с нулевым углом атаки для чисел Маха М=6,8,10 <...> Исследовались зависимости данных характеристик от числа Маха и угла атаки. <...> ; μ - коэффициент трения между колодкой и диском 45

№3 [Известия Российской академии наук. Механика жидкости и газа, 2017]

Публикуются теоретические, вычислительные и прикладные исследования в области аэромеханики, гидродинамики, динамики плазмы, грунтовой гидродинамики, биомеханики сплошных сред. Особое внимание уделяется новым направлениям исследования, таким как теория многофазных потоков и их применение, химически реактивные потоки, потоки жидкостей и газов в электромагнитных полях, новые гидродинамические методы увеличения нефтедобычи, новые подходы к описанию турбулентных потоков и т.д.Журнал является рецензируемым и включен в Перечень ВАК.

вид спереди, угол между лучом зрения и осью диска Θ = 0°; б – сбоку Θ = 90°; в – диск развернут на угол <...> Плоские и осесимметричные конфигурации, обтекаемые с максимальным критическим числом Маха // ПММ. 1987 <...> Оптимизация формы симметричных плоских тел с целью увеличения критического числа Маха // Уч. зап. <...> Число Маха М1 полной скорости однородного потока за плоской ударной волной, присоединенной к передней <...> кромке подветренной консоли, либо за центрированной волной разрежения (символы I); Mns – число Маха

Предпросмотр: Известия Российской академии наук. Механика жидкости и газа №3 2017.pdf (0,1 Мб)

Национальный учебный методический центр по тестированию абразивных материалов по просьбе редакции журнала «КУЗОВ» приступил к новой серии испытаний. Исследование центра включает проверку абразивов в кругах зернистостью Р120, одной из наиболее распространенных градаций, используемых в кузовных работах, на двух типах поверхностей – на шпатлевке и на металле со шпатлевкой. В тесте участвуют абразивные круги четырнадцати серий различных производителей – практически все, кто присутствует сегодня на российском рынке, от лидеров до малоизвестных брендов. Все образцы проходят проверку в совершенно одинаковых условиях, на идентичной поверхности, при одной и той же влажности и температуре. Тестируемым абразивным кругам по итогам двух тестов начислялись баллы по системе 1 балл за минимальный результат и далее по возрастанию

За время теста износ диска происходил неравномерно. <...> Также стабильно отработал и диск NORTON A275. <...> ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис» КУЗОВ 201363 С л Е С А Р Н Ы й ц Е х 1 начисление мах <...> RADEX Gold 9 4 12 Skilled Red 10 3 12 NORTON A275 10 3 11 Siarun 11 2 8 Mirka Abranet 12 1 1 начисление мах <...> Skilled Red 13 5 81 siarun 14 4 75 NORTON A275 15 3 53 Mirka Abranet 16 2 46 RADEX Gold 17 1 2 начисление мах

№4 [Теплофизика и аэромеханика, 2014]

Я установил VirtualBox на свой ПК с Linux Мне очень хотелось воспользоваться одним из LXFDVD для установки виртуальной системы Linux. Но я получаю сообщение об ошибке, которое утверждает, что VirtualBox не распознает формат диска. Думаю, что причина в том, что диск является гибридным файлом ISO. Можно ли создать стандартный ISO-образ диска для установки Linux в Virtual Box? Если да, то как это сделать?

Ду маю, что при чи на в том, что диск яв ля ет ся гиб рид ным фай лом ISO. <...> Это по зво лит вы брать ис поль зуе мый фи зи че ский диск . <...> рош безо пас ный ди ст ри бу тив, та кой как Tails, ес ли за гру жать его не в бо лее но вых сис те мах <...> Это не тре бо ва ние Windows 10, ко то рая за гру зит ся и в бо лее ста рых сис те мах BIOS/MBR, а <...> и за пи си тэ гов, то ка че ст во ско пи ро ван ных фай лов бу дет оди на ко вым во всех про грам мах